大学物理。

如果你仔细思考物理,你一定会从中获得乐趣,何必为荣耀而烦恼呢。
今天我要谈谈一个简短而快速的问题。
许多人对机械波的能量感到困惑。为什么处于平衡位置的介质质量元的弹性势能最大?为什么物质元素的动能和势能同时变化?
当然,您可以依靠一些特殊案例来帮助理解这些问题。例如,当摇动水平绳子产生横波时,您会发现处于平衡状态的位置变形最大,因为两侧的拉力方向相反;而在最高点或最低点,两侧的拉力指向同一方向,虽然加速度最大,但变形为零。因此,势能最大的位置应位于平衡位置。
如果用力摇动软弹簧形成横波,你会发现弹簧在平衡位置变形最明显,而最低点和最高点几乎保持不变,如下图所示。
至于动能,你很容易想到一个久经考验的规则:平衡位置处的加速度为零,速度一定是最大,因此动能最大。
这样,动能和势能同时达到最大值,当然也会同时达到最小值,从而证实了它们同步变化的规律。
但如果我们想更现实一些,我们怎样才能获得机械波能量的规律呢?然后你必须使用一点数学知识。下面更详细地给出推理和分析的过程。
考虑长度为
弹簧被拉长了
,它的弹性势能是多少?
如果你学过高中物理,你当然知道以下内容:
在
是顽固系数。如果弹簧的材质和厚度确定了,弹簧越长,阻力系数越小。这应该很容易理解。弹簧越长,拉起它所需的力气就越小。根据该规则,顽固系数可写为
在
是一个常数,取决于弹簧的厚度和材料特性。
那么上面的势能可以写为
这里故意拼凑了一个新的变量——
,即相对伸长率。因为
是一个常数,所以对于一定的弹簧(材质、厚度和原始长度都确定),它储存的势能是由它的相对伸长率决定的。
如果弹簧被压缩,则很简单
,能量表达式也相同。
简而言之,弹簧的相对变形
确定其势能!
那么,对于长度为
介质中存储的势能是类似的:它取决于其相对变形。
你可能认为这种介质中心的偏移会产生势能,但这实际上是一种错觉。介质中各点的绝对偏移量并不一定形成弹性势能!
想象一下你手里拿着一把尺子。假设它整体移动了一定的距离。显然,整个尺子的重力势能确实发生了变化,但它却从未变形,所以不存在弹性势能!但显然,尺子上的点不是偏移了吗? !
因此,从根本上讲,只有当内部各点的位移不同,导致各点之间产生相对位移,即材料发生变形时,才会形成弹性势能。
显然,机械波这个介质就是最好的代表!
对于机械波,波函数的变量
它描述了介质中点的偏移。这是位置
和时间
函数,也就是说,同一时刻不同点的偏移量是不一致的!因此,自然会导致各点之间产生相对位移,即波介质变形,从而产生弹性势能!
那么,介质中的势能如何随位置变化呢?
考虑某个时刻
,波表现为一条曲线 - 波形曲线。
它描述了介质中每个点的偏移量
有坐标
的变化用函数表示:
当位置
生产
偏移增量
也产生增量
。
现在分析媒体中段落的原始长度为
的质量。
变形前,其两端坐标分别为
和
。
变形后,两端点的纵向偏移量分别为
和
。左端坐标变为
,右端坐标变为
。
因此,变形介质的长度为
,绝对伸长率为
,所以相对长度
相对变形-相对伸长为
根据前面提到的相对伸长决定势能的定律,该段的原长度为
当前存储在基本元素中的势能
如果对的话
向左移动并除以该部分,即可得到该部分介质的平均势能密度。
, 所以
模拟从平均速度到瞬时速度的转变 - 转换时间
为了获得任意时刻的速度,现在考虑介质的无穷小部分,在上面的公式中
,无穷小量变成微分量,使用
代替
,则介质中任意点的势能密度为
看到它了!将两个微分相除得到导数,从而得到导数。
事实上,任何时候考虑到情况,
是的
和
功能
,因此应用偏导数符号
代替
重写为
现在好多了!谁的衍生品?抵消
素数元素坐标
的偏导数,即质量元的偏移量对坐标的变化率!这不是波形曲线上某一点切线的斜率吗?
因此,介质中质量元的势能取决于波形曲线上切线的斜率。斜率的绝对值越大,势能越大。绝对值越小,势能越小。
显然,波形曲线上,平衡位置处的斜率绝对值最大!所以这个位置的势能是最大的!斜率为零的地方在哪里?当然是在波峰和波谷处,所以这些位置的势能为零!
其实根据正弦和余弦互为导数的关系,从上图可以看出一个更通用的规律。
上述推导是基于纵波的。如果是横波,材料会发生横向变形,计算稍微复杂一些,但最终的规律是一致的。
我们来仔细看看机械波能量的表达。
首先是势能部分。
从上面的分析可以看出,为了得到势能的精确表达式,需要确定
的值,反映了该介质的顽固系数除了其长度之外的其他影响。那么,这些所谓的“其他影响”是什么呢?
材料的弹性?正确的!确切的名称是弹性模量。还有什么?该介质的厚度是多少?越厚,就越难对付,对吗?这是正确的!
弹性模量是针对固体的,对于液体也有相应的量。简而言之,就是物体本身的弹性特性。
假设弹性模量为
表示介质的厚度,即其底面积
表达,然后我们得到
因此,上面的势能
可以表示为
他们之中,
恰好是介质的体积
;一般来说,弹性模量
和波速
关系是
在
是密度,根据
,上述势能可写为
如果考察一段介质的微量元素,则上式为
转换波函数
正确的
代入 的偏导数,即势能的表达式为
我们再看一下动能部分。
这种媒介
它在振动,因此具有动能。动能很简单,直接按动能的表达式即可,即
在
是介质的振动速度——注意介质不随波移动!所以这里是
它不是波速,而是介质偏转的速度——振动速度。根据速度的定义,
获得动能
这时我们才发现,质量元的动能和势能随位置和时间的变化是完全相同的。用更物理的术语来说,它们以相同的幅度和相位变化。对于某一点来说,它们的值在每一时刻都是完全相同的。 !
机械波的能量是动能和势能的总和,所以自然地,质量元
机械能为
现在
可以转化为
现在我可以清楚地看到,与能量、坐标和时间有关的部分
具有简谐波的标准形式。因此,机械波本身的能量也形成简谐波,其频率是波频率的两倍。对于简谐波,能量的传播速度就是波本身的速度,即相速度
。
由于简谐振动的能量随时间周期而变化,这意味着简谐振动介质的物元能量不守恒,这与简谐振动不同。许多人认为这违反直觉。他们想:简谐振动介质的所有素数不都在做简谐振动吗?这样的话,物质元素的能量应该是守恒的! ?
问题的关键是简谐振动的素元不进行简谐振动。由于相邻主元件之间的强相互作用,主元件进行受迫振动而不是简谐振动。
当波前首先到达某个质量元时,仍处于平衡位置,此时该质量元的能量最大。当波峰或波谷达到某个质量元素时,它的能量沿着波传播的方向流出——因为它需要煽动它的邻居随之移动;当波峰或波谷到达质量元时,它又开始吸收从波源方向传入的能量,再次回到平衡位置。如此反复,能量继续沿着波线向前传播。
结尾
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